NÚMERO QUÂNTICO DO INFINITO-DIMENSIONAL GRACELI.

ONDE TODA PARTE ÍNFIMA E INFINITÉSIMA DE ENERGIA POSSA SER REPRESNTADA DENTRO DE QUALQUER TIPO DE ÁTOMO, OU ESTRUTURA EM QUE SE ENCONTRE DENTRO DO SISTEMA INFINITO-DIMENSIONAL GRACELI.

OU SEJA, ONDE ENVOLVE TENSORES DE GRACELI, SDCTIE GRACELI, E O INFINITO-DIMENSIONAL .

sistema indeterminístico Graceli ; SISTEMA GRACELI INFINITO-DIMENSIONAL

setembro 20, 2021

sistema indeterminístico Graceli ;

SISTEMA GRACELI INFINITO-DIMENSIONAL = sdctie graceli, sistema de infinitas dimensões +

SISTEMA DE TENSOR G+ GRACELI , ESTADOS FÍSICOS -QUÍMICO-FENOMÊNICO DE GRACELI CATEGORIAS E Configuração eletrônica dos elementos químicos

SISTEMA GRACELI INFINITO-DIMENSIONAL.

COM ELEMENTOS DO SISTEMA SDCTIE GRACELI, TENSOR G+ GRACELI CAMPOS E ENERGIA, E ENERGIA, E CONFIGURAÇÕES ELETRÔNICAS DOS ELEMENTOS QUÍMICO, E OUTRAS ESTRUTURAS.

ESTADO E NÚMERO QUÂNTICO, NÍVEIS DE ENERGIA DO ÁTOMO, FREQUÊNCIA. E OUTROS.

TENSOR G+ GRACELI, SDCTIE GRACELI, DENSIDADE DE CARGA E DISTRIBUIÇÃO ELETRÔNICA, NÍVEIS DE ENERGIA, NÚMERO E ESTADO QUÂNTICO. + POTENCIAL DE SALTO QUÂNTICO RELATIVO AOS ELEMENTOS QUÍMICO COM O SEU RESPECTIVO E ESPECÍFICO NÍVEL DE ENERGIA.

SISTEMA MULTIDIMENSIONAL GRACELI

ONDE A CONFIGURAÇÃO ELETRÔNICA TAMBÉM PASSA A SER DIMENSÕES FÍSICO-QUÍMICA DE GRACELI.

Configuração eletrônica dos elementos químicos. [parte do sistema Graceli infinito-dimensional].

DENTRO DE UMA CONCEPÇÃO QUE CADA ÁTOMO É FORMADO DE INFINITAs OUTRAS PARTÍCULAS, E COM INFINITAS OUTRAS ENERGIAS, INTERAÇÕES, TRANSFORMAÇÕES, E OUTROS FENÔMENOS, LOGO SE TEM EM CADA ÁTOMO E OU ELEMENTO QUÍMICO INFINITAS OUTRAS DIMENSÕES. COM INFINITAS VARIAÇÕES NAS CATEGORIAS DE GRACELI , QUE SÃO: OS POTENCIAIS, TIPOS, NÍVEIS, E TEMPO DE AÇÃO ESPECÍFICO DO FENÔMENO.

ONDE NOS SISTEMAS DE GRACELI CATEGORIAS, FENÔMENOS, ESTADOS, ENERGIAS, ESTRUTURAS, E OUTROS SÃO TIPOS E FORMAS DE DIMENSÕES..

FLUXOS ALEATÓRIOS DE ENERGIAS ELÉTRICA, E FLUXOS DE SALTOS QUÂNTICOS INFINITESIMAIS E INDETERMINADOS.

SENDO QUE VARIAM CONFORME O SISTEMA INFINITO-DIMENSIONAL.

O SISTEMA INFINITO-DIMENSIONAL DE GRACELI, ASSIM, COMO O SISTEMA SDCTIE GRACELI [SISTEMA ENVOLVENDO DIMENSÕES DE GRACELI, E SUAS CATEGORIAS, ESTADOS FÍSICOS E ESTADOS FÍSICOS DE GRACELI, TRANSFORMAÇÕES E INTERAÇÕES], E OS TENSORES DE GRACELI TEM AÇÃO EM TODA A FÍSICA EM TODOS OS SEUS RAMOS E E DIVISÕES, ASSIM, COMO A QUÍMICA E A BIOLOGIA, QUE TODOS ESTES SE FUNDAMENTEM EM ENERGIAS, ONDAS, ESTRUTURAS, CATEGORIAS, ESTADOS, ESPECTROS, DIMENSÕES, E OUTROS.

OU SEJA, DENTRO DE UM SISTEMA GERAL DE GRACELI TODA FÍSICA DAS ESTRTURUAS, ENERGIAS, ONDAS, DIMENSÕES, ESTADOS, E CATEGORIAS. ESTÃO INSERIDOS NESTES SISTEMA DE GRACELI.

dentro de uma concepção que a matéria é infinitésima em termos de tipos e ínfimos diâmetro, logo esta diferenciação faz com que cada ínfima e infinitésima parte tenha ações, transformações, interaçõs, potenciaidades, e outros diferentes de uma das outras. logo se tem infinitas dimensões para cada ínfima e infinitésima parte e tipo.

VEJAMOS;

DENTRO DO SISTEMA SDCTIE GRACELI O PONTO DE FUSÃO DOS ELEMENTOS QUÍMICOS ESTÃO INSERIDOS NAS CATEGORIAS DE GRACELI CONFORME A ESPECÍFICIDADE DOS ELEMENTOS QUÍMICOS, SENDO QUE VARIAM CONFORME AS CATEGORIAS DE POTENCIAS DE INTERAÇÕES E TRANSFORMAÇÕES, ENERGIA, TEMPO DE AÇÃO, TIPOS E NÍVEIS [QUANTIDADES].

A Regra de Born (também chamada de Lei de Born) é uma lei da física da mecânica quântica que nos dá a probabilidade que uma medição irá produzir um resultado num sistema quântico. Esta regra foi nomeada em homenagem do físico alemão Max Born.

A regra de Born é um dos princípios mais importantes da interpretação de Copenhaga da mecânica quântica. Houve muitas tentativas de obter esta regra a partir dos fundamentos da mecânica quântica, mas ainda não há resultados conclusivos.[1]

Definição

A regra de Born diz que se um observável corresponde a um operador adjunto $A$ com espectro discreto ele será medido num sistema com função de onda normalizada $\scriptstyle |\psi \rangle$ (veja Notação Bra-ket), então:

O resultado da medição será um dos valores próprios $\lambda$ de $A$
A probabilidade da medição de um valor próprio $\lambda_i$ será dada por $\scriptstyle \langle \psi |P_{i}|\psi \rangle$ , onde $P_{i}$ é a projeção no espaço de $A$ correspondente à $\lambda_i$ .

No caso onde o espectro de $A$ não é completamente discreto, o teorema espectral mostra a existência de uma certa medida espectral $Q$ , que será a medida espectral de $A$ . Neste caso a probabilidade de resultado que a medição retornará se encontra num conjunto $M$ e será dada por $\scriptstyle \langle \psi |Q(M)|\psi \rangle$ .

i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}\psi (\mathbf {r} ,t)\;=\;{\hat {H}}\psi (\mathbf {r} ,t)\quad {\mbox{com }}\mathbf {r} \in \mathbb {R} ^{3}{\mbox{ e }}{\hat {H}}=-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}\Delta +U(\mathbf {r} ,t)

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H_0

Em física estatística e física da matéria condensada, densidade de estados (DOS, do inglês density of states) é a propriedade que quantifica quão proximamente "empacotado" em níveis de energia está um sistema mecânico quântico. Um DOS alto em um nível específico de energia significa que há muitos estados disponíveis para ocupação. Um DOS nulo, zero, significa que nenhum estado pode ser ocupado em um nível de energia.

Explanação

Ondas, partículas comportando-se como ondas, podem somente existir dentro de sistemas mecânico quânticos (MQ) se propriedades do sistema seguem a ondulação existente. Em alguns sistemas, o espaçamento interatômico e a carga atômica do material segue somente elétrons de certos comprimento de onda existentes. Em outros sistemas. a estrutura cristalina do material leva ondas a se propagar em somente uma direção, enquanto suprime a propagação de ondas em outra direção. Ondas em um sistema MQ tem comprimentos de onda específicos e podem propagar-se em direções específicas, e cada onda ocupa um diferente modo,ou estado. Devido a muitos destes estados terem o mesmos comprimentos de onda, entretanto dividirem a mesma energia, podem existir muitos estados disponíveis em certos níveis de energia, enquanto nenhum estado é disponível em outros níveis de energia.

Por exemplo, a densidade de estados para elétrons em um semicondutor é mostrada em vermelho na Fig. 2. Para elétrons na fronteira da faixa de condução, muito poucos estados estão disponíveis para o elétron ocupar. A medida que o elétron aumenta em energia, a densidade de estados do elétron aumenta e mais estados tornam-se disponíveis para ocupação. Entretanto, porque não há estados disponíveis para elétrons ocuparem dentro da faixa de abertura, elétrons na fronteira da faixa de condução devem perder pelo menos $E_{g}$ de energia de maneira a realizarem a transição a outro estado disponível.

A densidade de estados pode ser calculada para elétrons, fótons, ou fónons em sistemas MQ. É usualmente notado com um dos símbolos g, $\rho$ , n, ou N. É uma função g(E) da energia interna E, na qual a expressão g(E) dE representa o número de estado com energias entre E e E+dE.

Para converter entre energia e vetor de onda, a relação específica entre E e k deve ser conhecida. Por exemplo, a fórmula para elétrons é

E={\frac {(\hbar k)^{2}}{2m}}

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E para fótons, a fórmula é

E=\hbar ck

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Pode também ser escrito como uma função da frequência angular $\omega$ , a qual é proporcional à energia. A densidade de estados é usada extensivamente em física da matéria condensada, onde pode referir-se ao nível de energia dos elétrons, fótons ou fônons em um sólido cristalino. Em sólidos cristalinos, há frequentemente níveis de energia onde a densidade dos estados dos elétrons é zero, o que significa que os elétrons não podem ser excitados a estas energias. A densidade dos estados também ocorre na regra dourada de Fermi, a qual descreve quão rápido as transições mecânico quânticas ocorrem na presença de uma perturbação.

Num sistema tridimensional, a densidade de estados em espaço recíproco (espaço k) é

G(k)\,dk={\frac {nV}{2\pi ^{2}}}\,k^{2}\,dk,

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onde V é o volume e n o número de pontos de ramificação que existem para um único valor de k. Estes pontos de ramificação são por exemplo o spin-acima e spin-abaixo estados para elétrons, as polarizações de fótons, e os modos longitudinais ou transversais para fônons.

Materiais cristalinos

Dado que em materiais (cristalinos), o número de escalas varia linearmente com o volume, uma diferente definição de densidade de estados é algumas vezes usada, na qual g(E) ou g(k) é o número de estados por unidade de energia (vetor onda) e por unidade de volume ou por unidade de célula da grade.

Em um material cristalino, onde os estados mecânico quânticos podem ser descritos em termos de seus vetores de onda k, a densidade dos estados como uma função de k é não dependente das propriedades do material. Das condições periódicas segue que em um volume arbitrário $V=L^{3}$ , somente vetores k são mantidos satisfazendo

(k_{x},k_{y},k_{z})={\frac {2\pi }{L}}(n_{x},n_{y},n_{z}),

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onde $n_{i}$ são inteiros positivos ou negativos arbitrários. Usando

|k|^{2}=k_{x}^{2}+k_{y}^{2}+k_{z}^{2},

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pode ser derivado que para uma matriz tridimensional o número de estados G(k) dk entre k e k+dk é

G(k)={\frac {Vk^{2}}{2\pi ^{2}}}

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para um único caso.

Em sólidos, a relação entre E e k é geralmente muito complexa e dependente do material. Se a relação é conhecida, a expressão para a densidade dos estados é

g(E)=G(k(E)){\frac {dk}{dE}}.

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A relação acima é somente significativa se a energia somente depende da manitude $|k|$ do vetor k.

Aplicações

Elementos químicos em ordem crescente do ponto de fusão

Elemento	Símbolo	Número atômico (Z)	Ponto de fusão (K)	Ponto de fusão (°C)
Hélio	He	2	0,95	-272,2
Hidrogênio	H	1	13,81	-259,34
Neônio	Ne	10	24,56	-248,59
Flúor	F	9	53,53	-219,52
Oxigênio	O	8	54,85	-218,3
Nitrogênio	N	7	63,25	-209,9
Argônio	Ar	18	83,8	-189,35
Criptônio	Kr	36	115,77	-157,38
Xenônio	Xe	54	161,36	-117,79
Cloro	Cl	17	171,65	-101,5
Radônio	Rn	86	202,15	-71,8
Fleróvio	Fl	114	210 (estimado)	-63,15
Mercúrio	Hg	80	234,32	-38,83
Bromo	Br	35	265,95	-7,2
Frâncio	Fr	87	300,15	27
Césio	Cs	55	301,65	28,5
Gálio	Ga	31	302,91	29,76
Rubídio	Rb	37	312,46	39,31
Fósforo	P	15	317,35	44,2
Oganésson	Og	118	320 (estimado)	46,85
Potássio	K	19	336,65	63,5
Sódio	Na	11	370,95	97,8
Iodo	I	53	386,85	113,7
Enxofre	S	16	392,75	115,21
Índio	In	49	429,75	156,6
Lítio	Li	3	453,65	180,5
Selênio	Se	34	493,65	220,5
Estanho	Sn	50	505,08	231,93
Polônio	Po	84	527,15	254
Bismuto	Bi	83	544,45	271,3
Astato	At	85	575,15	302
Tálio	Tl	81	577,15	304
Cádmio	Cd	48	594,22	321,07
Chumbo	Pb	82	600,61	327,46
Moscóvio	Mc	115	670 (estimado)	396,85
Zinco	Zn	30	692,73	419,58
Nipônio	Nh	113	700 (estimado)	426,85
Telúrio	Te	52	722,66	449,51
Antimônio	Sb	51	903,78	630,63
Netúnio	Np	93	910,15	637
Plutônio	Pu	94	912,55	639,4
Magnésio	Mg	12	923,15	650
Alumínio	Al	13	933,15	660
Rádio	Ra	88	973,15	700
Bário	Ba	56	1 000,15	727
Estrôncio	Sr	38	1 050,15	777
Cério	Ce	58	1 071,15	798
Arsênio	As	33	1 090,15	817
Európio	Eu	63	1 095,15	822
Itérbio	Yb	70	1 097,15	824
Mendelévio	Md	101	1 100,15	827
Nobélio	No	102	1 100,15	827
Cálcio	Ca	20	1 115,15	842
Einstênio	Es	99	1 133,15	860
Califórnio	Cf	98	1 173,15	900
Lantânio	La	57	1 193,15	920
Praseodímio	Pr	59	1 203,95	930,8
Germânio	Ge	32	1 211,45	938,3
Prata	Ag	47	1 234,93	961,78
Berquélio	Bk	97	1 259,15	986
Neodímio	Nd	60	1 294,15	1 021
Actínio	Ac	89	1 323,15	1 050
Ouro	Au	79	1 337,33	1 064,18
Cobre	Cu	29	1 357,77	1 084,62
Promécio	Pm	61	1 373,15	1 100
Urânio	U	92	1405,35	1 132,2
Amerício	Am	95	1 449,15	1 176
Manganês	Mn	25	1 519,15	1 246
Berílio	Be	4	1 560,15	1 287
Gadolínio	Gd	64	1 586,15	1 313
Cúrio	Cm	96	1 613,15	1 340
Térbio	Tb	65	1 629,15	1 356
Disprósio	Dy	66	1 685,15	1 412
Silício	Si	14	1 687,15	1 414
Níquel	Ni	28	1 728,15	1 455
Hólmio	Ho	67	1 743,15	1 470
Cobalto	Co	27	1 768,15	1 495
Ítrio	Y	39	1 795,15	1 522
Férmio	Fm	100	1 800,15	1 527
Érbio	Er	68	1 802,15	1529
Ferro	Fe	26	1 811,15	1 538
Escândio	Sc	21	1 814,15	1 541
Túlio	Tm	69	1 818,15	1 545
Paládio	Pd	46	1 827,15	1 554
Protactínio	Pa	91	1 845,15	1 572
Laurêncio	Lr	103	1 900,15	1 627
Lutécio	Lu	71	1 936,15	1 663
Titânio	Ti	22	1 941,15	1 668
Samário	Sm	62	1 977,15	1 704
Tório	Th	90	2 023,15	1 750
Platina	Pt	78	2 041,55	1 768,4
Zircônio	Zr	40	2 128,15	1 855
Crômio	Cr	24	2 180,15	1 907
Vanádio	V	23	2 183,15	1 910
Ródio	Rh	45	2 237,15	1 964
Boro	B	5	2 348,15	2 075
Rutherfórdio	Rf	104	2 400 (estimado)	2 126,85
Tecnécio	Tc	43	2 430,15	2 157
Háfnio	Hf	72	2 506,15	2 233
Rutênio	Ru	44	2 607,15	2 334
Irídio	Ir	77	2 719,15	2 446
Nióbio	Nb	41	2 750,15	2 477
Molibdênio	Mo	42	2 896,15	2 623
Tântalo	Ta	73	3 290,15	3 017
Ósmio	Os	76	3 306,15	3 033
Rênio	Re	75	3 459,15	3 186
Tungstênio	W	74	3 695,15	3 414
Carbono	C	6	3 800,15	3 527
Bóhrio	Bh	107	–	–
Copernício	Cn	112	–	–
Darmstádtio	Ds	110	–	–
Dúbnio	Db	105	–	–
Hássio	Hs	108	–	–
Livermório	Lv	116	–	–
Meitnério	Mt	109	–	–
Roentgênio	Rg	111	–	–
Seabórgio	Sg	106	–	–
Tenesso	Ts	117	–	–

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